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奥地利著名的理论物理学家，量子力学的重要奠基人之一，同时在固体的比热、统计热力学、原子光谱及镭的放射性等方面的研究都有很大成就。薛定谔在德布罗意关系和态迭加原理的基础上，于1926年在《量子化就是本征值问题》的论文中，提出氢原子中电子所遵循的波动方程(薛定谔方程)，并建立了以薛定谔方程为基础的波动力学和量子力学的近似方法。薛定谔方程在量子力学中占有极其重要的地位，它与经典力学中的牛顿运动定律的价值相似。薛定谔对原子理论的发展贡献卓著，因而于1933年同英国物理学家狄拉克共获诺贝尔物理奖金。薛定谔(dingeroSchrErwin1887–1961)：一、量子力学运动方程（dingeroSch方程）应满足以下条件1.方程中仅含有关于t的一阶导数t，不能含有t的二阶以上的导数,...t22。因假定)t,r(完全描写体系的状态，给定了)t,r(0后，根据方程可求得以后任何时刻的态，而且是唯一的，故方程中不能含,...t22否则描写态还需知道,...t0tt。3.方程中不能含有决定体系状态的具体参量，如L,p,E等，这样方程才具有普遍意义，否则是描写某一个E或p有确定值的方程。2.方程中关于及对时、空导数应为线性的。因迭加原理要求，如,...,...,n21是体系的可能态，即方程的解，则nnnc也是体系的一个可能态，即也是方程的一个解。二、方程的建立（非推导）建立过程：自由粒子波函数所满足的方程→推广到一般。1.自由粒子的波方程（自由粒子的dingeroSch方程）已知)Etrp(iAe)t,r(是所要建立方程的解而EiEAeit)Etrp(i，即：tiE(1)pi；222p，即：222p(2)其中：2222222zyx。利用自由粒子的能—动关系式2pE2有：22222pEti即：222ti(3)为满足前面的条件自由粒子的波方程。2.一般力场的薛定谔方程从tiE和ip可以看出，粒子能量E和动量p分别与下列作用在波函数上的数学符号相当，即：tiE；ip(4)它们分别叫作能量算符与动量算符。可见：如果把2pE2两边同乘以再以tiE、ip代入即可得自由粒子的波方程，即：222ti。如果粒子在一般力场中运动,即0)t,r(U,则)t,r(U2pE2两边同乘以，有：)t,r(U2pE2把...