2009_6电机学－变压器工作原理运行分析.pdf

内容回顾内容回顾内容回顾内容回顾变压器的空载运行变压器的空载运行变压器的空载运行变压器的空载运行?空载电流的波形空载电流的波形空载电流的波形空载电流的波形当磁路不饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按当磁路不饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按当磁路不饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按当磁路不饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按正弦规律变化为正弦波时，正弦规律变化为正弦波时，正弦规律变化为正弦波时，正弦规律变化为正弦波时，i i0 0 也按正弦规律变化为正也按正弦规律变化为正也按正弦规律变化为正也按正弦规律变化为正弦波。弦波。弦波。弦波。当磁路饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按正当磁路饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按正当磁路饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按正当磁路饱和时，若不考虑铁耗的影响，当磁通按正弦规律变化为正弦波时，弦规律变化为正弦波时，弦规律变化为正弦波时，弦规律变化为正弦波时，i i0 0 的波形畸变成的波形畸变成的波形畸变成的波形畸变成尖顶波。尖顶波。尖顶波。尖顶波。饱饱饱饱和程度愈高，和程度愈高，和程度愈高，和程度愈高，i i0 0 的波形畸变愈严重。的波形畸变愈严重。的波形畸变愈严重。的波形畸变愈严重。内容回顾内容回顾内容回顾内容回顾当磁路饱和时，考虑铁耗的影响，当磁通按正弦规当磁路饱和时，考虑铁耗的影响，当磁通按正弦规当磁路饱和时，考虑铁耗的影响，当磁通按正弦规当磁路饱和时，考虑铁耗的影响，当磁通按正弦规律变化为正弦波时，律变化为正弦波时，律变化为正弦波时，律变化为正弦波时，i i0 0 的波形畸变成的波形畸变成的波形畸变成的波形畸变成尖顶波。尖顶波。尖顶波。尖顶波。饱和程饱和程饱和程饱和程度愈高，度愈高，度愈高，度愈高，i i0 0 的波形畸变愈严重。的波形畸变愈严重。的波形畸变愈严重。的波形畸变愈严重。i i0 0 的波形超前于主的波形超前于主的波形超前于主的波形超前于主磁通铁耗角。磁通铁耗角。磁通铁耗角。磁通铁耗角。内容回顾内容回顾内容回顾内容回顾?基本方程式基本方程式基本方程式基本方程式=+=)5()4(44.4)3()2(44.4)1(2202210111011EUWfjEZEIWfjEZIEUmmm&2121WWEEk=,2,121UUEEk=mferIp20=mWfEU=11144.40mrmmmmmxUxrUxrEI12212210+=lSWWxFemm2121=lSWWx0211211=?等效电路及各个参数的物理意义等效电路及各个参数的物理意义等效电路及各个参数的物理意义等效电路及各个参数的物理意义AX1r1jx1U&mrmjx1E&图2-10 变压器空载时的等效电路oI&2 2-3 3 变压器的负载运行变压器的负载运行变压器的负载运行变压器的负载运行AXax图2-12 变压器的负载运行1U&2I&1I&1E&2E&1&2&2U&LZ变压器的运行分析变压器的运行分析?负载运行时的物理情况与基本方程式负载运行时的物理情况与基本方程式负载运行时的物理情况与基本方程式负载运行时的物理情况与基本方程式1.1.磁动势分析磁动势分析磁动势分析磁动势分析LZ2I&222wIF&=2F&1F&mF&2I&1I&变压器原边接在额定电压的电源上，副边接入阻抗变压器原边接在额定电压的电源上，副边接入阻抗变压器原边接在额定电压的电源上，副边接入阻抗变压器原边接在额定电压的电源上，副边接入阻抗以后，副绕组内将有电流以后，副绕组内将有电流以后，副绕组内将有电流以后，副绕组内将有电流流过，而且要产生磁动流过，而且要产生磁动流过，而且要产生磁动流过，而且要产生磁动势势势势，因而同一磁路上有两个磁动势，因而同一磁路上有两个磁动势，因而同一磁路上有两个磁动势，因而同一磁路上有两个磁动势和和和和。由于原绕组和副绕组绕在同一个铁芯上，所以负载下由于原绕组和副绕组绕在同一个铁芯上，所以负载下由于原绕组和副绕组绕在同一个铁芯上，所以负载下由于原绕组和副绕组绕在同一个铁芯上，所以负载下铁芯中主磁通实际上是这两个磁动势共同产生的，两铁芯中主磁通实际上是这两个磁动势共同产生的，两铁芯中主磁通实际上是这两个磁动势共同产生的，两铁芯中主磁通实际上是这两个磁动势共同产生的，两个磁动势的合成磁动势就是变压器的激磁磁动势个磁动势的合成磁动势就是变压器的激磁磁动势个磁动势的合成磁动势就是变压器的激磁磁动势个磁动势的合成磁动势就是变压器的激磁磁动势。考虑到考虑到考虑到考虑到和和和和的规定正方向、绕组的绕向，它们产生的规定正方向、绕组的绕向，它们产生的规定正方向、绕组的绕向，它们产生的规定正方向、绕组的绕向，它们产生的磁通是相加的，所以合成磁动势为的磁通是相加的，所以合成磁动势为的磁通是相加的，所以合成磁动势为的磁通是相加的，所以合成磁动势为：上式上式上式上式称为变压器的磁动势关系，或称为磁动势平衡关称为变压器的磁动势关系，或称为磁动势平衡关称为变压器的磁动势关系，或称为磁动势平衡关称为变压器的磁动势关系，或称为磁动势平衡关系。系。系。系。21FFFm&+=12211WIWIWIm&=+mF&讨论：讨论：讨论：讨论：1 1 1 1）是负载时铁心中产生主磁通的磁动势，其大小是负载时铁心中产生主磁通的磁动势，其大小是负载时铁心中产生主磁通的磁动势，其大小是负载时铁心中产生主磁通的磁动势，其大小决定于负载情况下主磁通的大小，而这时主磁通的大决定于负载情况下主磁通的大小，而这时主磁通的大决定于负载情况下主磁通的大小，而这时主磁通的大决定于负载情况下主磁通的大小，而这时主磁通的大小决定于负载时原边电动势小决定于负载时原边电动势小决定于负载时原边电动势小决定于负载时原边电动势E E E E1 1 1 1的大小。的大小。的大小。的大小。2 2 2 2）由于变压器原绕组漏阻抗压降很小，故从空载到额）由于变压器原绕组漏阻抗压降很小，故从空载到额）由于变压器原绕组漏阻抗压降很小，故从空载到额）由于变压器原绕组漏阻抗压降很小，故从空载到额定负载时，定负载时，定负载时，定负载时，E E E E1 1 1 1变化很小，与之对应的主磁通和产生的变化很小，与之对应的主磁通和产生的变化很小，与之对应的主磁通和产生的变化很小，与之对应的主磁通和产生的主磁通的激磁磁动势变化很小，所以负载时激磁磁动主磁通的激磁磁动势变化很小，所以负载时激磁磁动主磁通的激磁磁动势变化很小，所以负载时激磁磁动主磁通的激磁磁动势变化很小，所以负载时激磁磁动势势势势F F F Fm m m m F F F F0 0 0 0，激磁电流激磁电流激磁电流激磁电流I I I Im m m m与空载电流与空载电流与空载电流与空载电流I I I I0 0 0 0相差很小，可相差很小，可相差很小，可相差很小，可以近似地认为相等。以近似地认为相等。以近似地认为相等。以近似地认为相等。2121121122112211)(WWkkIIIIkIIIIWWIIWIWIWILLmmmm=+=+=+=+，式中：&3 3 3 3）变压器负载运行时，原边电流可以看成由两个分）变压器负载运行时，原边电流可以看成由两个分）变压器负载运行时，原边电流可以看成由两个分）变压器负载运行时，原边电流可以看成由两个分量组成。一个是激磁分量量组成。一个是激磁分量量组成。一个是激磁分量量组成。一个是激磁分量，它的主要作用是产，它的主要作用是产，它的主要作用是产，它的主要作用是产生主磁通生主磁通生主磁通生主磁通；另一个是负载分量；另一个是负载分量；另一个是负载分量；另一个是负载分量，它的作，它的作，它的作，它的作用是产生一个磁动势用是产生一个磁动势用是产生一个磁动势用是产生一个磁动势，用以抵消副边磁动势，用以抵消副边磁动势，用以抵消副边磁动势，用以抵消副边磁动势，从而基本保证激磁磁动势，从而基本保证激磁磁动势，从而基本保证激磁磁动势，从而基本保证激磁磁动势不变，仍近不变，仍近不变，仍近不变，仍近似等于空载磁动势似等于空载磁动势似等于空载磁动势似等于空载磁动势。mI&m11WIL&22WI&LI1&10WI&1WIm&4 4 4 4）变压器通过电磁感应作用进行能量传递的原理：变压器通过电磁感应作用进行能量传递的原理：变压器通过电磁感应作用进行能量传递的原理：变压器通过电磁感应作用进行能量传递的原理：若忽略原绕组的漏阻抗压降，则若忽略原绕组的漏阻抗压降，则若忽略原绕组的漏阻抗压降，则若忽略原绕组的漏阻抗压降，则，再考，再考，再考，再考虑虑虑虑，得，得，得，得因此因此因此因此式中：式中：式中：式中：相量相量相量相量与与与与间夹角；间夹角；间夹角；间夹角；相量相量相量相量与与与与间夹角。间夹角。间夹角。间夹角。这表明：负载时原边从电网增加输入的一部分电功这表明：负载时原边从电网增加输入的一部分电功这表明：负载时原边从电网增加输入的一部分电功这表明：负载时原边从电网增加输入的一部分电功率传递到副边，变为副边获得的电功率。变压器通率传递到副边，变为副边获得的电功率。变压器通率传递到副边，变为副边获得的电功率。变压器通率传递到副边，变为副边获得的电功率。变压器通过电磁感应进行能量传递的原理。过电磁感应进行能量传递的原理。过电磁感应进行能量传递的原理。过电磁感应进行能量传递的原理。11EU&=kEE12&=()222111IEkIEIUL&=222111coscosIEIUL=11U&22E&2I&LI1&5 5 5 5）变压器负载运行时，通过电磁感应关系，原、副）变压器负载运行时，通过电磁感应关系，原、副）变压器负载运行时，通过电磁感应关系，原、副）变压器负载运行时，通过电磁感应关系，原、副边电流是紧密联系的，副边电流的增加或减小必然边电流是紧密联系的，副边电流的增加或减小必然边电流是紧密联系的，副边电流的增加或减小必然边电流是紧密联系的，副边电流的增加或减小必然同时引起原边电流的增加或减小。相应地，副边输同时引起原边电流的增加或减小。相应地，副边输同时引起原边电流的增加或减小。相应地，副边输同时引起原边电流的增加或减小。相应地，副边输出的功率增加或减小时，原边从电网吸收的功率必出的功率增加或减小时，原边从电网吸收的功率必出的功率增加或减小时，原边从电网吸收的功率必出的功率增加或减小时，原边从电网吸收的功率必须同时增加或减小。须同时增加或减小。须同时增加或减小。须同时增加或减小。2.2.电动势分析电动势分析电动势分析电动势分析1I&111wIF&=1&1E&1wIFmm&=1E&2I&222wIF&=2&2E&2E&111rIU&与平衡222rIU&+与平衡3.3.电动势平衡方程式电动势平衡方程式电动势平衡方程式电动势平衡方程式()()LZIUZIExI jrIErIEEUZIExI jrIErIEEU2222222222222221111111111111&=+=+=+=+=4.4.七个基本方程式七个基本方程式七个基本方程式七个基本方程式=+=+=)7()6(/)5()/()4(/)3(44.4)2()1(22121121122221111LmmmmZIUZEIkIIIkEEfWjEZIEUZIEU&利用基本方程式，可以计算变压器的运行性能，但利用基本方程式，可以计算变压器的运行性能，但利用基本方程式，可以计算变压器的运行性能，但利用基本方程式，可以计算变压器的运行性能，但是由于原、副边绕组的匝数不同是由于原、副边绕组的匝数不同是由于原、副边绕组的匝数不同是由于原、副边绕组的匝数不同，加上两者之间没有加上两者之间没有加上两者之间没有加上两者之间没有直接的电的联系，所以实际计算非常繁琐，尤其是当直接的电的联系，所以实际计算非常繁琐，尤其是当直接的电的联系，所以实际计算非常繁琐，尤其是当直接的电的联系，所以实际计算非常繁琐，尤其是当变压器的变比变压器的变比变压器的变比变压器的变比 较大时，原、副边的电流、电压、阻抗较大时，原、副边的电流、电压、阻抗较大时，原、副边的电流、电压、阻抗较大时，原、副边的电流、电压、阻抗等相差很大，计算很不方便，特别是画相量图更是困等相差很大，计算很不方便，特别是画相量图更是困等相差很大，计算很不方便，特别是画相量图更是困等相差很大，计算很不方便，特别是画相量图更是困难。因此，在研究变压器和电力系统的运行问题时，难。因此，在研究变压器和电力系统的运行问题时，难。因此，在研究变压器和电力系统的运行问题时，难。因此，在研究变压器和电力系统的运行问题时，希望构造一个既能正确反映变压器内部的电磁关系，希望构造一个既能正确反映变压器内部的电磁关系，希望构造一个既能正确反映变压器内部的电磁关系，希望构造一个既能正确反映变压器内部的电磁关系，又便于工程计算的单纯电路来模拟实际变压器，这种又便于工程计算的单纯电路来模拟实际变压器，这种又便于工程计算的单纯电路来模拟实际变压器，这种又便于工程计算的单纯电路来模拟实际变压器，这种电路称为等效电路。电路称为等效电路。电路称为等效电路。电路称为等效电路。?变压器的归算值变压器的归算值变压器的归算值变压器的归算值变压器的原、副边等效电路如图所示：变压器的原、副边等效电路如图所示：变压器的原、副边等效电路如图所示：变压器的原、副边等效电路如图所示：AX1r1jx1U&1E&图2-13 变压器原、副边等效电路mnpq2E&1I&2I&2jx2raxLZ2U&该图表示两条互不相连的电路，不仅计算不方便，该图表示两条互不相连的电路，不仅计算不方便，该图表示两条互不相连的电路，不仅计算不方便，该图表示两条互不相连的电路，不仅计算不方便，而且不能体现副边电流对原边电流而且不能体现副边电流对原边电流而且不能体现副边电流对原边电流而且不能体现副边电流对原边电流 的影响。为了把原、的影响。为了把原、的影响。为了把原、的影响。为了把原、副边电路连接起来，只要在保持原物理情况不变的前副边电路连接起来，只要在保持原物理情况不变的前副边电路连接起来，只要在保持原物理情况不变的前副边电路连接起来，只要在保持原物理情况不变的前提下，使提下，使提下，使提下，使，此时由于，此时由于，此时由于，此时由于，若把，若把，若把，若把 p p、q q 连结连结连结连结起来，则起来，则起来，则起来，则 mm、n n点等电位，这样不仅可以把点等电位，这样不仅可以把点等电位，这样不仅可以把点等电位，这样不仅可以把mm、n n连接连接连接连接起来、使原、副边有电的联系，而且变比起来、使原、副边有电的联系，而且变比起来、使原、副边有电的联系，而且变比起来、使原、副边有电的联系，而且变比k k k k1 1 1 1，使计使计使计使计算大为简化。这种方法，实际上是用一台副绕组匝数算大为简化。这种方法，实际上是用一台副绕组匝数算大为简化。这种方法，实际上是用一台副绕组匝数算大为简化。这种方法，实际上是用一台副绕组匝数等于原绕组匝数的假想变压器来模拟实际变压器，假等于原绕组匝数的假想变压器来模拟实际变压器，假等于原绕组匝数的假想变压器来模拟实际变压器，假等于原绕组匝数的假想变压器来模拟实际变压器，假想变压器与实际变压器在物理情况上是等效的。想变压器与实际变压器在物理情况上是等效的。想变压器与实际变压器在物理情况上是等效的。想变压器与实际变压器在物理情况上是等效的。12WW=12EE&=等效条件：等效条件：等效条件：等效条件：1)1)1)1)原边电路情况不变，即主磁场不变；原边电路情况不变，即主磁场不变；原边电路情况不变，即主磁场不变；原边电路情况不变，即主磁场不变；2)2)2)2)副边对原边的影响不变，即副边的磁动势不变；副边对原边的影响不变，即副边的磁动势不变；副边对原边的影响不变，即副边的磁动势不变；副边对原边的影响不变，即副边的磁动势不变；3)3)3)3)有功和无功损耗不变。有功和无功损耗不变。有功和无功损耗不变。有功和无功损耗不变。归算值：根据归算条件可求出假想变压器的各物理量，归算值：根据归算条件可求出假想变压器的各物理量，归算值：根据归算条件可求出假想变压器的各物理量，归算值：根据归算条件可求出假想变压器的各物理量，这些量称为由副边归算到原边的值，简称为归算值。这些量称为由副边归算到原边的值，简称为归算值。这些量称为由副边归算到原边的值，简称为归算值。这些量称为由副边归算到原边的值，简称为归算值。归算值用原来副边各物理量的符号上加上一个归算值用原来副边各物理量的符号上加上一个归算值用原来副边各物理量的符号上加上一个归算值用原来副边各物理量的符号上加上一个 来表来表来表来表示，如示，如示，如示，如等。等。等。等。22I&、U1.1.1.1.副边电动势的归算值副边电动势的归算值副边电动势的归算值副边电动势的归算值22212EkEWWE&=即归算后的副边电动势比实际电动势放大至即归算后的副边电动势比实际电动势放大至即归算后的副边电动势比实际电动势放大至即归算后的副边电动势比实际电动势放大至 k k k k 倍。倍。倍。倍。2.2.2.2.副边电流的归算值副边电流的归算值副边电流的归算值副边电流的归算值即归算后的电流为实际电流的即归算后的电流为实际电流的即归算后的电流为实际电流的即归算后的电流为实际电流的 1/1/1/1/k k k k 倍。倍。倍。倍。221221IkIWWI&=3.3.3.3.副边电阻的归算值副边电阻的归算值副边电阻的归算值副边电阻的归算值即电阻的归算值比实际值放大至即电阻的归算值比实际值放大至即电阻的归算值比实际值放大至即电阻的归算值比实际值放大至 k k k k2 2 2 2 倍。倍。倍。倍。2222222)(rkrIIr=4.4.4.4.副边漏抗的归算值副边漏抗的归算值副边漏抗的归算值副边漏抗的归算值即电抗的归算值比实际值放大至即电抗的归算值比实际值放大至即电抗的归算值比实际值放大至即电抗的归算值比实际值放大至 k k k k2 2 2 2 倍。倍。倍。倍。2222222)(xkxIIx=5.5.5.5.副边电压的归算值副边电压的归算值副边电压的归算值副边电压的归算值即副边电压与电动势有同样的归算关系。即副边电压与电动势有同样的归算关系。即副边电压与电动势有同样的归算关系。即副边电压与电动势有同样的归算关系。2222222222222222)()()(UkjxrIEkxjkrkkIEkx jrIEU&=+=+=+=6.6.6.6.负载阻抗的归算值负载阻抗的归算值负载阻抗的归算值负载阻抗的归算值即负载阻抗的归算值与漏阻抗有同样的归算关系。即负载阻抗的归算值与漏阻抗有同样的归算关系。即负载阻抗的归算值与漏阻抗有同样的归算关系。即负载阻抗的归算值与漏阻抗有同样的归算关系。LLZkIUkkIUkIUZ22222222/=&结论：结论：结论：结论：当把副边各物理量归算到原边时，凡是单当把副边各物理量归算到原边时，凡是单当把副边各物理量归算到原边时，凡是单当把副边各物理量归算到原边时，凡是单位为伏的物理量（电动势、电压等）的归位为伏的物理量（电动势、电压等）的归位为伏的物理量（电动势、电压等）的归位为伏的物理量（电动势、电压等）的归算值等于其原来的数值乘以算值等于其原来的数值乘以算值等于其原来的数值乘以算值等于其原来的数值乘以k k k k；凡是单凡是单凡是单凡是单位为欧姆的物理量（电阻、电抗、阻抗等）位为欧姆的物理量（电阻、电抗、阻抗等）位为欧姆的物理量（电阻、电抗、阻抗等）位为欧姆的物理量（电阻、电抗、阻抗等）的归算值等于其原来的数值乘以的归算值等于其原来的数值乘以的归算值等于其原来的数值乘以的归算值等于其原来的数值乘以k k k k2 2 2 2；电电电电流的归算值等于原来数值乘以流的归算值等于原来数值乘以流的归算值等于原来数值乘以流的归算值等于原来数值乘以 1/1/1/1/k k k k。?变压器的等效电路和相量图变压器的等效电路和相量图变压器的等效电路和相量图变压器的等效电路和相量图1.1.1.1.等效电路等效电路等效电路等效电路“T T”形等效电路：通过归算后，变压器的原、副边电形等效电路：通过归算后，变压器的原、副边电形等效电路：通过归算后，变压器的原、副边电形等效电路：通过归算后，变压器的原、副边电路如图所示。路如图所示。路如图所示。路如图所示。图2-14 变压器“T”形等效电路AX1r1jx1U&1E&mnpq1I&ax2E&2U&LZ2r2x j 2I&(a)AX1r1jx1U&11I&axE&2U&LZ2r2x j 2I&mI&(b)mrmjxE2&由于归算后，由于归算后，由于归算后，由于归算后，所以所以所以所以 p p 点和点和点和点和 q q 点，点，点，点，m m 点点点点和和和和 n n 点可连结起来，再考虑点可连结起来，再考虑点可连结起来，再考虑点可连结起来，再考虑即可得即可得即可得即可得“T T”形等效电路。形等效电路。形等效电路。形等效电路。“T T”形等效电路反映了变压形等效电路反映了变压形等效电路反映了变压形等效电路反映了变压器的电磁器的电磁器的电磁器的电磁关系，因而能准确地代表实际变压器。关系，因而能准确地代表实际变压器。关系，因而能准确地代表实际变压器。关系，因而能准确地代表实际变压器。21,1EEk=&)(1mmmjxrIE+=&近似等效电路：近似等效电路：近似等效电路：近似等效电路：“T T”形等效电路含有串联和并联支路，形等效电路含有串联和并联支路，形等效电路含有串联和并联支路，形等效电路含有串联和并联支路，进行复数运算比较麻烦。实际电力变压器中，由于额进行复数运算比较麻烦。实际电力变压器中，由于额进行复数运算比较麻烦。实际电力变压器中，由于额进行复数运算比较麻烦。实际电力变压器中，由于额定电流时，原边漏抗压降只有额定电压的定电流时，原边漏抗压降只有额定电压的定电流时，原边漏抗压降只有额定电压的定电流时，原边漏抗压降只有额定电压的2.5%2.5%5 5左右，所以可以近似地认为左右，所以可以近似地认为左右，所以可以近似地认为左右，所以可以近似地认为mmmmZUZZIUZEI11111&=也就是说，可以把激磁支路从也就是说，可以把激磁支路从也就是说，可以把激磁支路从也就是说，可以把激磁支路从“T T”形等效电路的中间形等效电路的中间形等效电路的中间形等效电路的中间移到电源端，如图所示移到电源端，如图所示移到电源端，如图所示移到电源端，如图所示,这种电路称为近似等效电路。这种电路称为近似等效电路。这种电路称为近似等效电路。这种电路称为近似等效电路。近似等效电路计算较简便，也足够准确。近似等效电路计算较简便，也足够准确。近似等效电路计算较简便，也足够准确。近似等效电路计算较简便，也足够准确。图2-15 变压器近似等效电路AX1r1jx1U&2U&LZ2r2x j mI&mrmjx21II=&简化等效电路：在电力变压器中，由于简化等效电路：在电力变压器中，由于简化等效电路：在电力变压器中，由于简化等效电路：在电力变压器中，由于I Imm在在在在 I I1N 1N 中占中占中占中占的比例很小，在工程实际中可以忽略的比例很小，在工程实际中可以忽略的比例很小，在工程实际中可以忽略的比例很小，在工程实际中可以忽略 I Imm，即去掉激磁即去掉激磁即去掉激磁即去掉激磁支路，而得一个简单的串联电路，如图所示，称为支路，而得一个简单的串联电路，如图所示，称为支路，而得一个简单的串联电路，如图所示，称为支路，而得一个简单的串联电路，如图所示，称为变压器的简化等效电路。变压器的简化等效电路。变压器的简化等效电路。变压器的简化等效电路。图2-16 变压器简化等效电路AX1U&21II=&2U&LZkrkjx在近似等效电路和简化等效电路中可将原、副边参数在近似等效电路和简化等效电路中可将原、副边参数在近似等效电路和简化等效电路中可将原、副边参数在近似等效电路和简化等效电路中可将原、副边参数合并起来，得到合并起来，得到合并起来，得到合并起来，得到：212121ZZZxxxrrrkkk+=+=+=式中：式中：式中：式中：r rk k、x xk k和和和和Z Zk k分别称为变压器的短路电阻、短路分别称为变压器的短路电阻、短路分别称为变压器的短路电阻、短路分别称为变压器的短路电阻、短路电抗和短路阻抗。电抗和短路阻抗。电抗和短路阻抗。电抗和短路阻抗。讨论：由简化等效电路可知讨论：由简化等效电路可知讨论：由简化等效电路可知讨论：由简化等效电路可知)(121kkjxrIUU+=&当发生稳态短路时，短路电流当发生稳态短路时，短路电流当发生稳态短路时，短路电流当发生稳态短路时，短路电流kkZUI1=这个电流很大，可达额定电流的这个电流很大，可达额定电流的这个电流很大，可达额定电流的这个电流很大，可达额定电流的10102020倍。倍。倍。倍。