2π−2π23π0παeae1ae3aewt2.22aEvfνν=Φ2π−2π23π0παece1ce3cewtνννΦ=ccwfE44.4ννννΦ=ycckfwE44.4波形改善、向正弦波趋进波形进一步改善、向正弦波进一步趋进4.44qcwEfqwkνννν=ΦννϕννΦ=wfwkE44.4线圈组、线圈（整距、短距）、导体电动势可以视为其特例。考虑高次谐波电动势后，相电动势有效值12121521312252321)()()(1ϕϕϕνϕϕϕϕϕϕνϕϕϕϕEEEEEEEEEEEEE≈+++++=+++++=LLLL讨论：1）高次谐波电动势对相电动势的数值影响较小，但对电动势波形影响较大。2）三相绕组可以接成星形，也可接成三角形，由于相电动势中的三次谐波电动势在三相之间的相位差为，是同相位的，因此当连接成星形时，线电动势中的三次谐波电动势抵消，例如，同理，三的倍数的各奇次谐波电动势也不可能出现在线电动势中。其余各奇次谐波的线电动势为相应电动势的倍。o36012030=×0333=−=BAABEEEϕϕ&&&3L+++=2725213ϕϕϕEEEEl3）当连接成三角形时，三次谐波电动势和三的倍数的各奇次谐波电动势在闭合的三角形内形成环流。该环流在三相绕组的三次谐波及三的倍数的奇次谐波阻抗上的压降与其电动势相平衡，因而在线电压中也不会出现三次和三的倍数次谐波。由于环流将引起附加损耗，导致温升增加和效率降低，所以现代交流发电机多采用星形联结而不采用三角形联结。L+++=2725213ϕϕϕEEEElL+++=272521ϕϕϕEEEEl交流绕组的磁动势§9-1概述�分析前提交流绕组的磁动势在空间按一定规律分布，因此它是空间的函数；又由于绕组中流过的电流是随时间变化的交流，所以绕组磁动势还要随时间而变化，它还是时间的函数。为了分析上的方便。我们做如下假定：1）以隐极电机进行分析。即电机的气隙均匀；2）铁心不饱和，因而铁心磁压降可忽略不计，磁动势全部消耗在气隙里；3）把电流集中于定子内圆表面，即不考虑齿槽效应；4）绕组中的电流随时间接余弦规律变化；5）以一对极进行分析，结论同样适用于多极电机。§9-2一相绕组的磁动势�整距线圈的磁动势该图表示一台两极电机的定子铁心，并有一个整距线圈AX，当线圈通以电流时，便产生一两极磁场。若规定线圈电流正方向为X流入，A流出，按右手螺旋定则，磁场方向如图中箭头所示，对于定子而言，下边为N极，上边为S极。AX根据全电流定律，任一闭合磁力线回路的磁动势，等于它所包围的全部电流数。沿任意一根磁力线环绕一周所包围的全电流为icwc，由于磁力线经过N、S两个极，所以总磁动势的单位为安...
