知识讲解动量守恒定律提高.doc

学海在线资源中心 动量守恒定律 编稿：张金虎 审稿：吴楠楠 【学习目标】 1.能用牛顿运动定律推导动量守恒定律； 2.知道动量守恒定律的适用条件和适用范围； 3.进一步理解动量守恒定律，知道定律的适用条件和适用范围，会用动量守恒定律解释现象、解决问题． 【要点梳理】 要点一、动量守恒定律 1．系统 内力和外力 在物理学中，把几个有相互作用的物体合称为系统，系统内物体间的相互作用力叫做内力，系统以外的物体对系统的作用力叫做外力． 2．动量守恒定律 （1）内容： 如果一个系统不受外力或者所受外力的矢量和为零，那么这个系统的总动量保持不变． （2）动量守恒定律的数学表达式： ①． 即系统相互作用前的总动量和相互作用后的总动量大小相等，方向相同．系统总动量的求法遵循矢量运算法则． ②． 即系统总动量的增量为零． ③． 即将相互作用的系统内的物体分为两部分，其中一部分动量的增加量等于另一部分动量的减少量． ④当相互作用前后系统内各物体的动量都在同一直线上时，动量守恒定律可表示为代数式：． 应用此式时，应先选定正方向，将式中各矢量转化为代数量，用正、负号表示各自的方向．式中为初始时刻的瞬时速度，为末时刻的瞬时速度，且它们一般均以地球为参照物． （3）动量守恒定律成立的条件： ①系统不受外力作用时，系统动量守恒； ②若系统所受外力之和为零，则系统动量守恒； ③系统所受合外力虽然不为零，但系统的内力远大于外力时，如碰撞、爆炸等现象中，系统的动量可看成近似守恒； ④系统总的来看不符合以上三条中的任意一条，则系统的总动量不守恒．但是，若系统在某一方向上符合以上三条中的某一条，则系统在该方向上动量守恒． 要点诠释：为了方便理解和记忆，我们把以上四个条件简单概括为：①②为理想条件，③为近似条件，④为单方向的动量守恒条件． 3．动量守恒定律的适用范围 它是自然界最普遍、最基本的规律之一．不仅适用于宏观、低速领域，而且适用于微观、高速领域．小到微观粒子，大到天体，无论内力是什么性质的力，只要满足守恒条件，动量守恒定律总是适用的． 4．运用动量守恒定律解题的基本步骤和方法 （1）分析题意，确定研究对象．在选择研究对象时，应将运动过程的分析与系统的选择统一考虑． 动量守恒定律的研究对象是系统，为了满足守恒条件，系统的划分非常重要，往往通过适当变换划入系统的物体，可以找到满足守恒条件的系统． （2）对系统内物体进行受力分析，分清内力、外力，判断所划定的系统在其过程中是否满足动量守恒的条件，若满足则进行下一步列式，否则需考虑修改系统的划定范围（增减某些物体）或改变过程的起点或终点，再看能否满足动量守恒条件，若始终无法满足动量守恒条件，则应考虑采取其他方法求解． （3）明确所研究的相互作用过程的始、末状态，规定正方向，确定始、末状态的动量值表达式． （4）根据题意，选取恰当的动量守恒定律的表达形式，列出方程． （5）合理进行运算，得出最后的结果，并对结果进行讨论，如求出其速度为负值，说明该物体的运动方向与规定的正方向相反． 要点二、与动量守恒定律有关的问题 1．由牛顿定律导出动量守恒定律的表达式 以两球碰撞为例：光滑水平面上有两个质量分别是和的小球，分别以速度和（＞）做匀速直线运动。当追上时，两小球发生碰撞，设碰后二者的速度分别为、。 　　　 　　 　　设水平向右为正方向，它们在发生相互作用（碰撞）前的总动量：，在发生相互作用后两球的总动量：。 　 设碰撞过程中两球相互作用力分别是和，力的作用时间是。 　　根据牛顿第二定律，碰撞过程中两球的加速度分别为 　　　　　　， 　　根据牛顿第三定律，、大小相等，方向相反，即　　 　　所以 　　 　　碰撞时两球之间力的作用时间很短，用表示，这样加速度与碰撞前后速度的关系就是 　　　　　，，　代入 　　整理后可得 　　　　　　 　　或写成　　 　　即　　　 　　这表明两球碰撞前后系统的总动量是相等的。 要点诠释：这就是动量守恒定律的表达式．本题需要一段推导、论证过程，要求学生学会论证表达严密的推导过程，这是高考的新动向，要加强这方面的训练． 2．对动量守恒定律的理解 （1）研究对象：牛顿第二定律、动量定理的研究对象一般为单个物体，而动量守恒定律的研究对象则为两个或两个以上相互作用的物体所组成的系统． （2）研究过程：动量守恒是对研究系统的某过程而言（如内力远远大于外力），所以研究这类问题时要特别注意分析哪一阶段是守恒阶段． （3）动量守恒的条件是系统不受外力或所受的合外力是零，这就意味着一旦系统所受的合外力不为零，系统的总动量将发生变化．所以，合外力才是系统动量发生改变的原因，系统的内力只能影响系统内各物体的动量，但不会影响系统的总动量． （4）动量守恒指的是总动量在相互作用的过程中时刻守恒，而不是只有始末状态才守恒．实际列方程时，可在这守恒的无数个状态中任选两个状态来列方程． （5）系统动量守恒定律的三性： ①矢量性：公式中的和都是矢量．只有它们在同一直线上时，并先选定正方向，确定各速度的正、负（表示方向）后，才能用代数方程运算，这点要特别注意． ②同时性：动量守恒定律方程两边的动量分别是系统在初、末态的总动量，初态动量中的速度必须是相互作用前同一时刻的瞬时速度，末态动量中的速度都必须是相互作用后同一时刻的瞬时速度． ③相对性：动量中的速度有相对性，在应用动量守恒定律列方程时，应注意各物体的速度必须是相对同一惯性参考系的速度，即把相对不同参考系的速度变换成相对同一参考系的速度，一般以地面为参考系． 3．由多个物体组成的系统的动量守恒 对于两个以上的物体组成的系统，由于物体较多，相互作用的情况也不尽相同，作用过程较为复杂，虽然仍可对初、末状态建立动量守恒的关系式，但因未知条件过多而无法求解，这时往往要根据作用过程中的不同阶段，建立多个动量守恒方程，或将系统内的物体按作用的关系分成几个小系统，分别建立动量守恒定律方程． 求解这类问题时应注意： （1）正确分析作用过程中各物体状态的变化情况，建立运动模型； （2）分清作用过程中的不同阶段，并找出联系各阶段的状态量； （3）合理选取研究对象，既要符合动量守恒的条件，又要方便解题． 要点诠释：动量守恒定律是关于质点组（系统）的运动规律，在运用动量守恒定律时主要注重初、末状态的动量是否守恒，而不太注重中间状态的具体细节，因此解题非常便利．凡是碰到质点组的问题，可首先考虑是否满足动量守恒的条件． 4．动量守恒定律应用中的临界问题 在动量守恒定律的应用中，常常会遇到相互作用的两物体相距最近、避免相碰和物体开始反向运动等临界问题．分析临界问题的关键是寻找临界状态，临界状态的出现是有条件的，这个条件就是临界条件．临界条件往往表现为某个（或某些）物理量的特定取值．在与动量相关的临界问题中，临界条件常常表现为两物体的相对速度关系与相对位移关系，这些特定关系的判断是求解这类问题的关键． 【例】如图所示，甲、乙两小孩各乘一辆小车在光滑水平面上匀速相向行驶，速率均为．甲车上有质量的小球若干个，甲和他的车及所带小球总质量，乙和他的车总质量．甲不断地将小球一个一个地以的水平速度（相对于地面）抛向乙，并被乙接住．问：甲至少要抛出多少个小球，才能保证两车不会相碰？ 【解析】两车不相碰的临界条件是它们最后的速度（对地）相同，由该系统动量守恒，以甲运动方向为正方向，有 ， ① 再以甲及小球为系统，同样有 ， ② 联立①②解得个． 5．动量变化的大小和方向的讨论 　　动量的变化是矢量，因动量的变化（动量的增量）是物体的末动量跟物体的初动量的（矢量）差，即。它的方向是由和共同决定的，它的运算符合矢量运算规则，要按平行四边形定则进行。特别是当与在一条直线上时，在选定正方向后，动量的方向可用正负号表示，将矢量运算化为代数运算，计算结果为“+”，说明其方向与规定的正方向相同，计算结果为“－”，说明其方向与规定的正方向相反。 6．动量守恒定律的一般解题步骤 　　①确定研究对象(系统)，进行受力分析： 　　②确定研究过程，进行运动分析； 　　③判断系统在所研究的过程中是否满足动量守恒定律成立的条件； 　　④规定某个方向为正方向，分析初末状态系统的动量；　 　　⑤根据动量守恒定律建立方程，并求出结果。 【典型例题】 类型一、关于动量变化的计算 例1.一个质量是的钢球，以的速度水平向右运动，碰到一个坚硬的障碍物后被弹回，沿着同一直线以的速度水平向左运动。求碰撞前后钢球的动量有没有变化？变化了多少？ 　　【思路点拨】分清初末动量：动量及动量变化都是矢量，在进行动量变化的计算时应首先规定正方向，这样各矢量中方向与正方向一致的取正值，方向与正方向相反的取负值。 【答案】有变化；变化量方向向左，大小为。 　 【解析】题中钢球的速度发生了反向，说明速度发生了变化，因此动量必发生变化。 取向左的方向规定为正方向 　 物体原来的动量： 　　 　 　 弹回后物体的动量： 　 　　 　　动量的变化： 　　 　　 　　动量变化量为正值，表示动量变化量的方向向左，大小为 。 【总结升华】此题为动量变化题目，要分清初末动量。动量及动量变化都是矢量，在进行动量变化的计算时应首先规定正方向，这样各矢量中方向与正方向一致的取正值，方向与正方向相反的取负值。从而把矢量运算变成代数加减。 举一反三： 　　【变式】一个质量为的小球，竖直落地时的速度为，反弹离地时的速度为.求小球与地面作用期间发生的动量变化。 　　【答案】；方向竖直向上。 【解析】取向上为正方向，则竖直落地时的速度，反向弹地的速度。 　　 　　 　 　　 　 　 　　 　 　　 　　 方向：竖直向上。 类型二、动量守恒守恒条件的判断 例2．在光滑的水平面上、两小车中间有一弹簧，如图所示。用手抓住小车并将弹簧压缩后使小车处于静止状态。将两小车及弹簧看做一个系统，下列说法正确的是（ ）。 　　 A． 两手同时放开后，系统总动量始终为零 B．先放开左手，再放开右手后，动量不守恒 C．先放开左手，再放开右手后，总动量向左 D．无论何时放手，两手放开后，在弹簧恢复原长的过程中，系统总动量都保持不变，但系统的总动量不一定为零 【答案】A、C、D 【解析】在两手同时放开后，水平方向无外力作用，只有弹簧的弹力（内力）。故动量守恒，即系统的总动量始终为零，A对；先放开左手，再放开右手后，是指两手对系统都无作用力之后的那段时间，系统所受合外力也为零，即动量是守恒的，B错；先放开左手，系统在右手的作用下，产生向左的冲量，故有向左的动量，再放开右手后，系统的动量仍守恒，即此后的总动量向左，C对；其实，无论何时放开手，只要是两手都放开就满足动量守恒的条件，即系统的总动量保持不变。若同时放开，那么放手后系统的总动量就等于放手前的总动量，即为零；若两手先后放开，那么两手都放开后的总动量就与放开一只手后系统所具有的总动量相等，即不为零，D对。 【总结升华】动量守恒定律都有一定的适用范围，在应用这一定律时，必须明确它的使用条件，不可盲目的套用。 类型三、动量守恒定律的应用 例3.质量的小球在光滑的水平桌面上以的速率向右运动，恰好遇上质量为的小球以的速率向左运动，碰撞后，小球恰好停止，那么碰撞后小球的速率是多大？方向如何？ 　　【思路点拨】两球相碰，内力远远大于外力，符合动量守恒条件，故可用动量守恒定律来解决。 【答案】　 方向与正方向相反，即向左。 【解析】设的方向即向右为正方向，则有，， 　 　　　　根据动量守恒：， 　　　　　 有： 　　　　　 解得： 　　　　　 方向与正方向相反，即向左。 　　【总结升华】两球相碰，内力远远大于外力，符合动量守恒条件，故可用动量守恒定律来解决。运用动量守恒定律解题的方法是：（1）看清是否符合动量守恒条件，（2）恰当选取正方向，（3)根据题意选取恰当的动量守恒定律的表达式，（4）合理进行运算，得出最后结果。 举一反三： 　　【变式】质量为的小球以的速度向东运动，某时刻和在同一直线上运动小球迎面正碰。球的质量为。碰撞前的速度为，方向向西，碰撞后，球以的速度向西返回，求碰后球的速度。 　　 【答案】，方向向西。 【解析】两球的正碰过程符合动量守恒定律，设向东为正方向， 　 　　　，， 　　根据动量守恒定律有： 　 　　　 　， 负号说明碰后球的速度方向向西。 例4．光滑水平面上放着质量的物块与质量的物块，与均可视为质点，靠在竖直墙壁上，间有一个被压缩的轻弹簧（弹簧均不拴接），用手挡住不动，此时弹簧弹性势能．在间系一轻质细绳，细绳长度大于弹簧的自然长度，如图所示． 放手后向右运动，绳在短暂时间内被拉断，之后冲上与水平面相切的竖直半圆光滑轨道上，其半径，恰能到达最高点．取，求： （1）绳拉断后瞬间的速度的大小； （2）绳拉断过程中绳对的冲量的大小； （3）绳拉断过程中绳对所做的功 【答案】（1） （2） （3） 【解析】（1）设在绳被拉断后瞬间的速度为，到达点时的速度为， 则有 ， 　　， 代入数据得 ． （2）设弹簧恢复到自然长度时的速度为，取水平向右为正方向，则有 ， 　　， 代入数据得。其大小为． （3）设绳断后的速度为，取水平向右为正方向，则有 　　， ， 代入数据得 ． 类型四、若系统所受外力之和不为零，但如果某一方向上的外力之和为零，则在该方向上的动量守恒 例5.小型迫击炮在总质量为的船上发射，炮弹的质量为．若炮弹飞离炮口时相对于地面的速度为，且速度跟水平面成角，求发射炮弹后小船后退的速度？ 　　【思路点拨】若系统所受外力之和不为零，则系统的总动量不守恒，但如果某一方向上的外力之和为零，则该方向上的动量仍然守恒，仍可以应用动量守恒定律。 【答案】 【解析】发射炮弹前，总质量为的船静止，则总动量 ． 　　发射炮弹后，炮弹在水平方向的动量为 ， 船后退的动量 ． 　　据动量守恒定律有 取炮弹的水平速度方向为正方向，代入已知数据得 【总结升华】取炮弹和小船组成的系统为研究对象，在发射炮弹的过程中，炮弹和炮身(炮和船视为固定在一 起)的作用力为内力．系统受到的外力有炮弹和船的重力、水对船的浮力．在船静止的情况下， 重力和浮力相等，但在发射炮弹时，浮力要大于重力．因此，在垂直方向上，系统所受到的合外力不为零，但在水平方向上系统不受外力(不计水的阻力)，故在该方向上动量守恒． 若系统所受外力之和不为零，则系统的总动量不守恒，但如果某一方向上的外力之和为零，则该方向上的动量仍然守恒，仍可以应用动量守恒定律。 举一反三： 【高清课堂：动量守恒定律 例3】 【变式】将质量为的球自高为的地方以水平抛出，刚好落到一辆在光滑水平面上同方向运动的车里的沙堆中，车、沙总质量为，速度为，求球落入车后车的速度？ 【答案】 【解析】和 组成的系统水平方向不受外力，即：水平方向动量守恒：和组成的系统，水平方向动量守恒，以方向为正 得 . 类型五、动量守恒在多个物体组成的系统中的应用 例6．两只小船质量分别为，，它们平行逆向航行，航线邻近，当它们头尾相齐时，由每一只船上各投质量的麻袋到对面的船上，如图所示，结果载重较轻的一只船停了下来，另一只船则以的速度向原方向航行，若水的阻力不计，则在交换麻袋前两只船的速率，． 【答案】 【解析】以载重较轻的船的速度为正方向，选取载重较轻的船和从载重较重的船投过去的麻袋为系统，如图所示，根据动量守恒定律有 ， 即 ． ① 选取载重较重的船和从载重较轻的船投过去的麻袋为系统有 ， 即 ． ② 选取四个物体为系统有 ， 即 ． ③ 联立①②③式中的任意两式解得 ，． 【总结升华】应用动量守恒定律解这类由多个物体构成系统的问题的关键是合理选取研究系统，有时选取某部分物体为研究系统，有时选取全部物体为研究系统． 【高清课堂：动量守恒定律 例1】 例7.质量为的孤立的、静止的原子核，某时刻向外以速度辐射出质量为的粒子，求反冲核的速度（不计质量亏损）。 【思路点拨】“孤立、静止”说明系统是不受外力的。 【答案】 【解析】设反冲核的速度为， 由动量守恒定律： . 方向与反向。 【总结升华】“孤立、静止”说明系统是不受外力的，符合动量守恒的条件。 【高清课堂：动量守恒定律 例2】 例8.如图所示，质量分别为和的两个木块和用细线连在一起，在恒力的作用下在水平桌面上以速度做匀速运动。突然两物体间的连线断开，这时仍保持拉力不变，求当木块停下的瞬间木块的速度的大小。 【答案】 【解析】绳断后到停止运动前，由动量守恒定律，以方向为正： 得： 【总结升华】开始时，匀速直线运动： 受力平衡： ， 绳子断后，只是绳中张力变为零，外力均不变。合外力仍为零，满足动量守恒第三个条件“当系统受到的合外力为零时，则系统的动量守恒。” 反思：为什么强调在停止运动前？ 例9．如图所示在光滑的水平面上有静止的两木块和，，，它们的上表面是粗糙的，今有一铁块，其质量以初速度沿两木块表面滑过，最后停在上，此时、的共同速度。求： 　　(1) 的速度？ 　　(2) 刚离开时的速度？ 　　【思路点拨】根据作用过程中的不同阶段，建立多个动量守恒方程，或将系统内的物体按作用的关系分别建立动量守恒定律方程。 【答案】（1）（2） 【解析】 　　(1)选、、组成的系统为研究对象，对整个过程运用动量守恒定律，有 　　　　 　　可求得运动的速度： 　　　 　 　　（2）离开后，做匀速运动，刚离开时、具有共同速度，仍选、、组成的系统为研究对象，研究从的上表面滑过的过程，根据动量守恒定律，有 　　 　　可求得刚离开时的速度 　　　 　 　　【总结升华】此题为多个物体组成的系统，由于物体较多相互作用的情况也不尽相同，作用过程较为复杂，虽然仍可对初末状态建立动量守恒的关系式，但因未知条件过多而无法求解，这时往往要根据作用过程中的不同阶段，建立多个动量守恒方程，或将系统内的物体按作用的关系分别建立动量守恒定律方程。 举一反三： 　　【变式1】质量为的小船以的速度自西向东行驶，忽略阻力。船上有两个皆为的运动员，若运动员甲首先沿水平方向以（相对于静止水面）的速度向东跃入水中，然后运动员乙沿水平方向以同一速度向西（相对于静止水面）跃入水中。则二人跳出后小船的速度为（　　 ） 　　A.向东 　　B.等于0 　　　C.向东　　　 D. 　　【答案】C 【解析】系统不受外力，符合动量守恒。 　　设向东为正方向，由动量守恒： 　　　　 　　方向向东。 　　 【变式2】一平板小车静止在光滑水平面上，车的右端安有一竖直的板壁，车的左端站有一持枪的人，此人水平持枪向板壁连续射击，子弹全部嵌在板壁内未穿出，过一段时间后停止射击。则（　 ） 　　A.停止射击后小车的速度为零 　　B.射击过程中小车未移动 　　C.停止射击后，小车在射击之前位置的左方 　　D.停止射击后，小车在射击之前位置的右方 　　【答案】A、C。 　　【解析】在发射子弹的过程中，小车、人、枪及子弹组成的系统动量守恒，因此，停止射击后小车的速度为零，选项A正确。 　　每一次射击过程子弹向右运动时，小车都向左运动，因此停止射击后，小车在射击之前位置的左方，选项C正确。 类型六、动量守恒与能量守恒的结合 例10.在光滑的水平面上有一质量为的木板，其右端挡板上固定一根轻质弹簧，在靠近木板左端的处有一大小忽略不计、质量为的滑块。木板上处的左侧粗糙，右侧光滑。且间距离，如图所示。某时刻木板以的速度向左滑行，同时滑块以速度向右滑行，当滑块与相距时，二者刚好处于相对静止状态，若二者共同运动方向的前方有一障碍物，木板与它碰后以原速率反弹（碰后立即撤去障碍物）。 求： (1)第一次相对静止时的、的共同速度。 （2）与的粗糙面之间的动摩擦因数 （3）滑块最终停在木板上的位置（） 　　　 【答案】、间的摩擦因数为，滑块最终停在木板上点左侧离点处。 【解析】设、共同速度为，由动量守恒定律有 对、组成的系统，由能量守恒有: 代入数据得 木板与障碍物碰撞后以原速率反弹，假设向右滑行并与弹簧发生相互作用，当、再次处于相对静止状态时，两者的共同速度为，在此过程中、和弹簧组成的系统动量守恒、能量守恒. 由动量守恒定律得 设相对的路程为，由能量守恒得 代入数据得 由于，所以滑过点并与弹簧相互作用，然后相对向左滑到点左边，设离点距离为 ，则： 【总结升华】此题动量与能量结合的题目，既要考虑动量守恒又要考虑能量守恒，是一道综合性很强的题目，要求同学对物理过程的分析要详细，会挖掘条件。同时对动量守恒定律、能量守恒定律的理解极高，正确使用这些规律解题是学生物理能力的试金石。 举一反三： 【变式】在原子核物理中，研究核子与核关联的最有效途径是“双电荷交换反应”。这类反应的前半部分过程和下述力学模型类似。两个小球和用轻质弹簧相连，在光滑的水平直轨道上处于静止状态。在它们左边有一垂直于轨道的固定挡板，右边有一小球沿轨道以速度射向球，如图所示。与发生碰撞并立即结成一个整体。在它们继续向左运动的过程中，当弹簧长度变到最短时，长度突然被锁定，不再改变。然后，球与挡板发生碰撞，碰后、都静止不动，与接触而不粘连。过一段时间，突然解除锁定（锁定及解除锁定均无机械能损失）。已知、、三球的质量均为。 　　（1）求弹簧长度刚被锁定后球的速度。 　　（2）求在球离开挡板之后的运动过程中，弹簧的最大弹性势能。 　　 【答案】（1）；（2） 【解析】 　　（1）设球与球粘结成时，的速度为，由动量守恒，有 　　　　　 　 ① 　　当弹簧压至最短时，与的速度相等，设此速度为，由动量守恒，有 　　　　 　　 ② 　　由①、②两式得的速度 　　（2）设弹簧长度被锁定后，贮存在弹簧中的势能为，由能量守恒，有 　　　　 　　撞击后，与的动能都为零，解除锁定后，当弹簧刚恢复到自然长度时，势能全部转变成的动能，设的速度为，则有 　　　 　　当弹簧伸长时，球离开挡板，并获得速度。当、的速度相等时，弹簧伸至最长。 　　设此时的速度为，由动量守恒，有 　　　　 　　当弹簧伸到最长时，其势能最大，设此势能为，由能量守恒，有 　　　　 　　解以上各式得 例11、（2015 山东高考）如图，三个质量相同的滑块A、B、C，间隔相等地静置于同一水平直轨道上。现给滑块A向右的初速度v0，一段时间后A与B发生碰撞，碰后A、B分别以的速度向右运动，B再与C发生碰撞，碰后B、C粘在一起向右运动。滑块A、B与轨道间的动摩擦因数为同一恒定值。两次碰撞时间均极短。求B、C碰后瞬间共同速度的大小。 【答案】 【解析】设滑块质量为m，A与B碰撞前A的速度为，由题意知，碰后A的速度，B的速度，由动量守恒定律得 mvA=mvA＇+mvB ① 设碰撞前A克服轨道阻力所做的功为WA，由功能关系得 ② 设B与C碰撞前B的速度为vB＇，B克服轨道阻力所做的功为WB，由功能关系得 ③ 据题意可知 WA=WB ④ 设B、C碰后瞬间共同速度的大小为v，由动量守恒定律得 mvB＇=2mv ⑤ 联立①②③④⑤式，代入数据得 ⑥ 【总结升华】逐步对每个过程运用动量守恒定律、功能关系即可求出正确结果。 举一反三: 【变式】(2015 大庆三检)如图所示，一辆质量为M =3kg的平板小车A停靠在竖直光滑墙壁处，地面水平且光滑，一质量为m =1kg的小铁块B(可视为质点)放在平板小车A最右端，平板小车A上表面水平且与小铁块B之间的动摩擦因数，平板小车A的长度L=0.9m．现给小铁块B一个=5m/s的初速度使之向左运动，与竖直墙壁发生弹性碰撞后向右运动，求小铁块B在平板小车A上运动的整个过程中系统损失的机械能()． B A υ0 【答案】运动的整个过程中系统损失的机械能为9J。 【解析】设铁块向左运动到达竖直墙壁时的速度为，根据动能定理得： 解得： 假设发生弹性碰撞后小铁块最终和平板小车达到的共同速度为，根据动量守恒定律得： 解得： 设小铁块在平板小车上的滑动的位移为x时与平板小车达到共同速度，则根据功能关系得： 解得： 由于，说明铁块在没有与平板小车达到共同速度时就滑出平板小车． 所以小铁块在平板小车上运动的整个过程中系统损失的机械能为：